pro
Начинающий
|
     
Я вижу, что где-то Вас переучили в другую сторону и простейших явлений как реальных процессов, независящих от умонастроений человека, Вы не способны анализировать.
|
Всего сообщений: 51 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 19 дек. 2008 9:25 | IP
|
|
pro
Начинающий
|
КАК ЖЕ ЛЕГКО ОБМАНУТЬСЯ В ЭТОЙ СТО ПРОСТЫМ ЛЮДЯМ
Представьте, что у Вас происходит распространение сферической волны согласно уравнению R = ct, где R – радиус, проведенный из начала координат. Сферическая волна здесь выбрана по той причине, что именно такие волны, в основном, и господствуют в Классической электродинамике.
А потом Вам говорят, что мы можем перейти и в подвижную систему координат, которая перемещается по оси Х со скоростью v и уже оттуда понаблюдать за этой самой волной.
Но для этого нужно заменить координату х и время t в уравнении волны на штрихованные переменные согласно соотношениям Лоренца
x' = γ (x – vt) и t’ = γ (t – vx/c2). В этом случае, согласно принципу относительности, Вы даже и не заметите, что движетесь со скоростью v. И исходная сферическая волна по-прежнему для Вас останется такой же сферической волной, распространяющейся со скоростью с в соответствии с уравнением в штрихованной (подвижной) системе координат:
R’ = ct’.
Вполне естественно, что Вы во все это полностью верите. Однако Вас опять обманули. Оказывается, что, обещая Вам перейти в подвижную систему координат, на самом деле никто кроме Вас, так легко обманутых, переходить туда и не собирается. И обман раскрывается достаточно легко. Все дело в том, что штрихованное уравнение сферической волны R’ = ct’, якобы в подвижной системе координат, есть с высочайшей степенью точности то же самое уравнение R = ct для исходной сферической волны. И никуда эту сферическую волну мы с Вами не перетаскивали.
Все это необычайно легко проверить, если подставить штрихованные переменные x' = γ (x – vt) и t’ = γ (t – vx/c2 в уравнение для штрихованной сферической волны R’ = ct’. Предоставляем возможность читателям в этом полностью убедиться.
Отсюда напрашивается вполне естественный логический вывод. Если Вы полагаетесь только на математические вычисления, то очень легко оказаться во власти математических трюков и в стороне от настоящей физики.
В противовес этим математическим трюкам в Классической электродинамике каждый шаг является тщательно продуманным и логически обоснованным с соблюдением принципа причинности и всех законов сохранения в фундаментальной физике.
|
Всего сообщений: 51 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 22 дек. 2008 8:10 | IP
|
|
pro
Начинающий
|
ТРИ ЭТАПА ОСВОЕНИЯ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ
1. Робкое знакомство с диковинным аппаратом квантовой механики и почти полное непонимание происходящего.
2. Освоение операторных методов кв. м., восхищение превосходной работой этого аппарата, а также очень многими результатами вычислений кв.м. Почти полная вера во всемогущество Квантовой механики.
3. Постепенно выясняется, что везде сквозь Квантовую механику просматриваются законы сохранения механики Ньютона (как бы от Господа). Все силовые поля также идут от Господа. В Квантовой механике делают такие заявки, чего в Природе в принципе не может быть. Король-то оказался голый. Это всего лишь вероятностная математическая теория или по-просту Статистическая физика для вычисления средних величин в случайных процессах. Все эти задачи преспокойно решаются в Классической статистической физике без всяких заморочек и коверканий мозгов.
|
Всего сообщений: 51 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 23 дек. 2008 6:45 | IP
|
|
aido
Долгожитель
|
В тех ваших задачах имеются серьезные ошибки, что даже софизмами не назвать... Вот ПРАВИЛЬНОЕ ИХ РЕШЕНИЕ:
1)Juliet16 уже прально вам ответила... Только стоит заметить, что ИСО не стоит связывать с ракетами, а то возможны 2 варианта, к которым пришел Дингл... все-таки во Вселенной не 2 ракеты))....
2)А здесь у нее есть ошибочка, так же как и у Вас... - расстояние между контактами не сократится, то есть взрыв будет в любом случае... Лоренцево сокращение-то происходит вдоль направления скорости тела, а не где угодно...то есть расстояние между контактами никак не поменяется... Ваш эксперимент пойдет полностью "по Вашему", только если будет 2 таких случая:
1 - стержень движется перпендикулярно себе, бомба движется в таком направлении, что расстояние между контактами сокращается(то есть перпендикулярно скорости стержня)
2 - все наоборот- скорость стержня направлена вдоль него(он сокращается в длине), направление скорости бомбы перпендикулярно направлению скорости стержня....
В обоих случаях должно произойти как-бы столкновение стержня и бомбы... Чтобы разобраться, советую построить рисунок... - явно, что условия не одинаковы, следовательно, не одинаковы и результаты........
Можно вопрос? - тебе самому-то не надоело чужие тексты выкладывать на сайт? готов поспорить, что мало кто их читает - максимум человека 2, да и то самые короткие сообщения, типа этих задач
(Сообщение отредактировал aido 23 дек. 2008 17:39)
|
Всего сообщений: 569 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 23 дек. 2008 17:37 | IP
|
|
pro
Начинающий
|
СЕРЬЕЗНАЯ ФИЗИКА - только для сообразительных.
ОШИБКИ ФИЗИКИ-16.
ПРОСТЕЙШИЙ ВЫВОД ПРЕОБРАЗОВАНИЙ ЛОРЕНЦА БЕЗ СТО
(для школьников). ПОЛНЫЙ ВОЗВРАТ К СТАТИКЕ.
На конкретном алгебраическом примере покажем, как иногда в физике из «мухи» делают «слона» и как нам обратно «слона» превратить в «муху».
Попробуем из двух простейших алгебраических уравнений xн = vt (уравнение движения наблюдателя по оси ОХ) и xв = ct (уравнение движения световой волны вдоль оси ОХ) построить преобразования Лоренца.
Мы полагаем, что такая задача под силу даже слабому школьнику, едва знакомому с элементами простейшей алгебры.
Вычтем из правой и левой части уравнения для волны величину vt, как бы смещая его и по оси Х и по оси времени.
xв - vt = ct – vt.(1)
Разумеется, что для уравнения волны такая операция никакого вреда не принесет – это вновь будет уравнение для той же волны. Теперь совершим маленький детский трюк и в уравнение для волны (1) вставим опять то же самое уравнение волны t = xв /c в правую часть (1) для vt.
Тогда это же уравнение волны (1) будет выглядеть уже интереснее
xв - vt = ct – ( v/c) xв .(1)
Для того чтобы уравнение (1) выглядело еще красивее, произведем замену
переменной β = v/c и вынесем в правой части скорость с за скобку
xв - vt = c (t – β xв /c ).(1)
Далее обе части уравнения для волны (1) умножим на масштабный множитель
γ = ( 1 – β 2) –1/2, который обычно появляется при прямом вычислении запаздывающих силовых потенциалов и силовых полей для движущихся электронов в Классической электродинамике. От этого уравнение (1) опять нисколько не пострадает
γ (xв – vt ) = c γ (t – β xв /c ).(1)
Это уравнение (1), которое мы так искусно «нарядили», можно записать снова, как было раньше в статике для той же самой волны
xв’ = c t’ ,(1)
где xв’ = γ (xв – vt ) и t’ = γ (t – β xв /c ).
А это уже и есть самые настоящие преобразования Лоренца, которые могут свести динамическую задачу с движущимися телами обратно к статической задаче, т.е. к случаю, когда ничего не движется.
Таким образом, здесь практически везде речь шла всего лишь об одном уравнении (1) для движения фронта волны xв = ct , а кое-кто мог даже себе вообразить, что мы перешли в подвижную систему координат, связанную с наблюдателем xн = vt.
Вот, таковы уж эти «коварные» волновые уравнения и не менее «коварные» преобразования Лоренца, что можно вообразить себе невесть что (и даже СТО).
В заключение заметим, что условно введенный множитель γ здесь, как бы даже не играет никакой роли, а служит лишь для украшения уравнения (1). Но в дальнейшем будет показано, что он сыграет даже очень положительную роль для сферической волны R = ct, возвращая ее также к полной статике.
|
Всего сообщений: 51 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 24 дек. 2008 7:11 | IP
|
|
aido
Долгожитель
|
1 вопрос - Почему без пояснений? Хотя бы заменили бы непонятные символы типа γ на "гамма", или еще какие-нить...Конечные формулы ваще не ясны... А вообще, преобразования Лоренца и так выводятся без каких-либо особых знаний механики.... Причем, в выводе есть ошибка,которая привела к неверному результату (если я прально понял эти обрывки формул).
|
Всего сообщений: 569 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 24 дек. 2008 21:35 | IP
|
|
pro
Начинающий
|
ОШИБКИ ФИЗИКИ-17.
§ 16. ФИЗИЧЕСКИЙ СМЫСЛ ПРЕОБРАЗОВАНИЙ ЛОРЕНЦА
И ЧЕТЫРЕХВЕКТОРЫ
Полный текст - внешняя ссылка удалена
О преобразованиях Лоренца в учебной и научной литературе написано очень много и в разных публикациях им придают неоднозначный смысл. В подходах Лоренца и Эйнштейна они также имеют совершенно разное содержание.
Естественно задать вопрос: так в чем же секрет и магическая сила этих преобразований координат и времени, которые, если можно так выразиться, перевернули наши представления об окружающем нас мире в ХХ веке?
На простейшем примере покажем, что понять физический смысл преобразований Лоренца не представляет большой сложности.
Пусть в направлении оси ОХ (рис.16.1) распространяется плоская волна В со скоростью с.
Рис.16.1. Движение наблюдателя Н и распространение плоской волны В вдоль оси OX.
Уравнение движения фронта этой волны в неподвижной системе координат, связанной со средой, имеет вид:
xв = c t. (16.1)
Наблюдатель Н движется в том же направлении со скоростью v. Уравнение движения наблюдателя такое
xн = v t. (16.2)
Уравнение (16.1) можно записать и в такой форме, сместив его по оси OX с целью перехода в подвижную систему координат,
xв - v t = c t - v t = c(t - b xв/c), (16.3)
где b = v/c. Чтобы уравнение (16.1) осталось в силе, мы просто вычли из правой и левой его части величину v t.
Такой простой прием преобразования уравнения (16.1) – это и есть уже начало преобразований Лоренца. Осталось только ввести в это уравнение справа и слева масштабный множитель g, который появился в запаздывающем потенциале (15.36).
Умножив обе части уравнения (16.3) на масштабный множитель g, мы получаем
g (xв – v t) = c g (t - b xв/c), (16.4)
или в сокращенной форме
x’в = c t’, (16.5)
где x’в = g (xв – v t) и t’ = g (t - b xв/c), (16.6)
Преобразования координат и времени (16.6) и есть настоящие преобразования Лоренца, которые были здесь получены так просто. При этом не будем забывать, что уравнение (16.5) – это то же самое уравнение (16.1) для распространения фронта волны, только записанное в новых штрихованных переменных.
Смысл этих операций свелся к тому, что, сместив уравнение (16.1) по оси OX , как бы переходя в подвижную систему координат наблюдателя, мы одновременно смещаем это уравнение и по оси времени, чтобы исходное уравнение (16.1) не нарушилось. Масштабный же множитель g введен только потому, что он появляется в силовых потенциалах для подвижных частиц при непосредственном их вычислении.
Во время этих преобразований по осям OY и OZ ничего не происходит, и эти переменные остаются без изменений.
Для плоской волны получилось все очень просто, однако в случае сферической волны ситуация чуть сложнее. Все дело в том, что электромагнитные поля, которые генерируются элементарными частицами, это - мир сферических волн, поскольку они всегда рождаются в некоторой малой области и распространяются со скоростью света в форме расширяющейся сферы. Уравнение распространения фронта сферической волны имеет вид
R = c t, (16.7)
где R - радиус расширяющейся сферы. Для сравнения полезно вспомнить уравнение (16.1), которое было записано для плоской волны. Возведем обе части уравнения (16.7) в квадрат
R2 = x 2 +y 2 +z 2 = c 2t2 . (16.8)
Теперь нетрудно догадаться, что если мы запишем уравнение (16.8) в форме
x' 2 +y 2 + z 2 = c 2t' , (16.9)
где x' и t' применены в соответствии с выражениями (16.6), то это будет то же самое уравнение (16.7) в тех же динамических переменных x, y, z, t, поскольку подобная замена переменных не нарушает исходного уравнения (16.7).
Проверим это в действии. Для этого возведем обе части уравнения (16.4) в квадрат
g 2(x 2 – 2 x v t + v 2t 2) = c 2g 2(t 2 - 2b x t/c + b 2x 2/c 2). (16.10)
После соответствующей перегруппировки слагаемых имеем
g 2x 2(1 - b 2) = c 2g 2t 2(1 - b 2) (16.11)
и окончательно после сокращения g 2 со скобкой получаем
x 2 = c 2 t 2, (16.12)
т.е. форма уравнения (16.1) полностью восстановилась. При этом заметим, что сокращение скобок в (16.11) произошло внутри каждой из частей, и поэтому не затрагивает масштабы по осям Х и Y, если эти переменные возникают в уравнении. Поэтому сохраняется и уравнение (16.7).
Другими словами, с использованием преобразований Лоренца мы добиваемся того, что сложная задача, связанная с перемещением объекта в поле сферических волн, переводится обратно в статику, и тем самым существенно упрощается ее решение. После замены переменных x, t на x', t' дальше мы поступаем с уравнениями так, как уже привыкли поступать в статике, где все было очень просто. Данная задача не является динамической, поскольку в формулах преобразований не содержится ни масс, ни сил, ни каких-либо полей. Это чисто кинематический эффект, поскольку вводится поправка на этот эффект, чтобы его скомпенсировать в уравнении распространения сферической волны. При этом вводится также понятие местного времени t’ в подвижной системе координат для полной компенсации введенных изменений по оси ОХ в данном уравнении.
Итак, мы установили, что преобразования Лоренца – это простая геометрическая поправка к картине волн на кинематический эффект, обусловленный перемещением объекта в среде.
В качестве примеров подобных поправок можно привести использование местного времени в различных городах мира для того, чтобы распорядок дня для людей, проживающих в разных городах, выглядел примерно одинаково. Здесь вводится кинематическая поправка, учитывающая вращение Земли. Аналогичная кинематическая поправка применяется в обсерваториях для телескопов, чтобы изображения планет, звезд или других наблюдаемых объектов оставались неподвижными за время наблюдения.
Поскольку человек сам создает эталоны длины и эталоны времени, то для перевода динамической задачи в статику несложно ввести новый эталон длины по оси ОХ и новый эталон времени, назвав его местным временем.
Если бы все частицы в эфире были неподвижны, то их силовые поля являлись бы сферически симметричными, и многие формулы имели простой вид, как закон Кулона или закон всемирного тяготения. Но все в мире движется, в результате чего силовые поля частиц за счет запаздывания рассеянных ими эфирных волн деформируются и создают большое многообразие различных по своей форме сил. Мы также живем в мире деформированных несферических полей ("кривых полей"), поскольку Солнечная система движется в эфире со скоростью около 300 км/c в направлении созвездия Льва.
В результате всех этих деформаций полей, обусловленных движением микрочастиц, электродинамика становится необычайно сложной и трудно поддающейся осмыслению частью физики, что порождает в свою очередь многочисленные мистификации в отношении пространственно-временных представлений.
Приведем еще один пример, где необходимо учитывать движение частицы в полях. Из теории поля хорошо известно, что полная производная по времени от некоторой полевой функции, вычисленная с учетом движения частицы в поле, не совпадает с частной производной от той же функции, вычисленной в неподвижной точке поля. Вычисляя полную производную по времени, мы переходим в систему координат, связанную с движущейся частицей, для которой полевые характеристики воспринимаются совсем по-иному, нежели для неподвижной частицы.
Образно говоря, движущаяся частица как бы выполняет своеобразную роль наблюдателя в подвижной системе координат и своим поведением сообщает нам, что процессы там происходят совсем не так, как у нас в неподвижной системе.
Когда мы переходим в подвижную систему координат, производя замену координаты Х и времени t в соответствии с преобразованиями Лоренца, то и функции, входящие в различные динамические уравнения, очевидно, также изменят свой вид, поскольку они могут зависеть от координаты Х и времени.
Представляет большой интерес найти некоторые общие правила, по которым можно было бы как по таблице производить преобразование различных функций, не повторяя кропотливых подстановок x' и t' в функции и уравнения. Оказывается, что такие правила удалось вывести, опираясь на те же самые преобразования Лоренца.
В работе [1] приводится пример прямого вывода преобразований Лоренца в применении к импульсу частицы р. При этом установлено, что величины (m c, p) ведут себя при переходе в подвижную систему координат точно так же, как и величины (c t, r) в формулах Лоренца (16.6).
Можно привести целый ряд других примеров, когда четыре функции, одна из которых скалярная, а три других - это проекции некоторого известного вектора в декартовых координатах, проявляют себя как аналоги величин (c t, x, y, z) при преобразованиях Лоренца [2, 3].
Если говорить точнее, то преобразования Лоренца касаются только скалярной функции и х - компоненты подходящего к этой скалярной функции вектора. Поэтому данные правила являются довольно простыми и не требуют разработки для этого какого-то специального математического аппарата или тензорного исчисления.
Можно подсказать небольшой секрет в подборе скалярной функции под соответствующий вектор. Поскольку преобразования Лоренца чаще всего используются в электродинамике, где участвуют волновые процессы со скоростью волн с, то скалярная функция, как правило, входит в эти преобразования в качестве временной компоненты в комбинации с константой с.
Поэтому в данном случае просто следует соблюдать размерность при подборе скалярной функции к вектору, т.е. скалярная функция должна иметь ту же самую размерность, что и вектор. Например вектору импульса р мы подбираем скаляр mc, волновому вектору k соответствует скаляр w/c, вектору плотности тока j = r v соответствует скаляр r c, векторному потенциалу А - скалярный потенциал j /c и так далее.
В этом случае преобразования Лоренца записываются в симметричной форме и имеют вид:
x' = g (x - b c t),
ct' = g (ct - b x). (16.13)
Несмотря на всю простоту данных преобразований, математики назвали рассматриваемую комбинацию из скалярной функции и вектора четырехвектором и разработали для таких четырехвекторов специальный четырехвекторный анализ. Он внешне очень напоминает обычный векторный анализ, но со своими специфическими свойствами, которые полностью определяются преобразованиями Лоренца [2].
Все же следует заметить, что скомбинировать две компоненты с помощью преобразований Лоренца, которые очень легко запомнить, может оказаться намного проще, чем путаться в громоздких и абстрактных тензорах и индексах, требующих специального изучения и запоминания, поскольку четырехвекторный анализ существенно отличается от обычного векторного анализа. За этими тензорами уже с трудом можно разглядеть реальные физические поля и уравнения движения материальных объектов.
Тензорный способ описания электромагнитных полей может оказаться удобным в целом ряде инженерных расчетов, например, при расчете ускорителя элементарных частиц или разнообразных реакций с участием этих частиц [2]. Но он не способствует пониманию физики процессов, как, к примеру, не помог в выводе уравнений Максвелла, выражения для силы Лоренца и калибровки Лоренца, не помог понять природу массы и заряда частиц, кулоновского поля и так далее. Об этих физических характеристиках мы продолжим разговор в следующих разделах.
Таким образом, единственной основой для всех преобразований функций и электромагнитных полей при переходе в подвижную систему координат являются обычные преобразования Лоренца. Их физический смысл и был детально рассмотрен нами выше, единственное назначение которых - это приведение сложной кинематической задачи к статике, где можно использовать привычные уравнения, полученные в статических условиях.
Поскольку все идеи, заложенные в преобразованиях Лоренца и четырехвекторах, возникли и развились в рамках обычных классических представлений, а также в классической электродинамике Максвелла - Лоренца, то можно сделать вывод, что они не имеют прямого отношения к специальной теории относительности (СТО).
Эйнштейном была выдвинута гипотеза о том, что все упомянутые выше преобразования могут быть получены только из принципа относительности и постулата об эквивалентности всех инерциальных систем отсчета. Исторически же преобразования Лоренца появились задолго до появления СТО и на основе совсем иных соображений.
Преобразования Лоренца возникли в рамках общих волновых представлений, которые носят универсальный характер, и поэтому не приходится сомневаться, что они будут справедливы для любых волновых процессов, в частности, в акустике движущейся среды [4]. Если преобразования Лоренца занимают центральное место в СТО, то в акустике эти преобразования используются на основе обычных волновых представлений, минуя принцип относительности.
ЛИТЕРАТУРА
1. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Р. Фейнмановские лекции по физике. М.: Мир, 1977. Вып. 1,2. С. 306.
2. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике. Электродинамика. М.: Мир, 1977. Вып. 6. C.15-150, 244-321.
3. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции пофизике. Электродинамика. М.: Мир, 1977. Вып.5. C. 9-11.
4. Блохинцев Д.И. Акустика неоднородной движущейся среды.М.: Наука, 1981. С. 37-99.
5. Шаляпин А.Л., Стукалов В.И. Введение в классическую электродинамику и атомную физику. Второе издание, переработанное и дополненное. Екатеринбург, Изд-во Учебно-метод. Центр УПИ, 2006, 490 с.
За дополнительной информацией можно обратиться на сайты:
внешняя ссылка удалена http://s6767.narod.ru внешняя ссылка удалена
внешняя ссылка удалена http://shal-14.boom.ru http://shal-14.narod.ru
|
Всего сообщений: 51 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 25 дек. 2008 6:31 | IP
|
|
aido
Долгожитель
|
в вычислениях я опять нашел фактическую ошибку: с самого начала тут идет расстояние от наблюдателя до фронта ЭМ волны... до (16,3) претензий никаких нет, но дальше идет полная чушь... зачем домножать на g - так и непонятно... равенство, что с ним, что без него выполняется.. чисто математически это никак не выгодно.... с b - та же история, зачем понадобилось так менять, мол, сам догадайся.
И главная ошибка - фактическая - "непонимание законов природы" - я бы так назвал)) Уравнение (16.5) показывает ТОЛЬКО расстояние от наблюдателя до волны в данный момент времени(если всякую дрянь, типа b и g убрать), происходящее с самим наблюдателем никак не рассматривается, что первостепенно в данной задаче.
ссылку на 2 том теор физики Ландау дать? там выведено ровно то, что требуется в задаче..
|
Всего сообщений: 569 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 25 дек. 2008 16:57 | IP
|
|
aido
Долгожитель
|
Любой бы более-менее соображающий препод по физике максимум трояк бы за такое поставил....
Хотя...., чтобы спорить школьнику с преподом института - надо быть или очень умным и дерзким, или просто психом(слава Богу, что я не учусь у Шаляпина, а то было бы много ругани, и куча незачетов=)))))))) )
Вы сами-то где учились?
(Сообщение отредактировал aido 25 дек. 2008 17:04)
|
Всего сообщений: 569 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 25 дек. 2008 17:01 | IP
|
|
pro
Начинающий
|
ЗАГАДКИ С ФОТОНАМИ
Полный текст - внешняя ссылка удалена
Предлагается следующая задача со светом. Луч света падает на полупрозрачное зеркальце с коэффициентами отражения и пропускания около 0,5, разделяется на 2 пучка одинаковой интенсивности, которые распространяются дальше во взаимно перпендикулярных направлениях.
Что в этом случае может произойти с гипотетическими фотонами, если, разумеется, предположить, что они имеются в природе?
Согласно интерпретации П. Дирака каждый гипотетический фотон делится на зеркале пополам и дальше летит одновременно в обоих пучках света, поскольку ему предстоит дальше проинтерферировать с самим собой с учетом обоих пройденных путей, даже если эти участки путей разнесены на очень большое расстояние.
Эти мысли были навеяны Дираку на основе так называемых ”однофотонных” экспериментов с пучками света очень малой интенсивности (работа Дирака «Принципы квантовой механики»).
Дирак пошел еще дальше. В его абстрактном представлении половинки гипотетического фотона, расколотого на зеркальце, могут улететь порознь за многие тысячи километров. Однако если мы поставим на пути одного из пучков света поглотитель, и одна из половинок гипотетического фотона будет обречена на поглощение, то его вторая половинка моментально примчится в это «роковое» место, чтобы вместе поглотиться и погибнуть как единый, целый и неделимый фотон с энергией hv.
Попробуйте проанализировать данный пример и решить, является ли жизнеспособной подобная фотонная модель света, исходя из принципа причинности.
К этому можно добавить тот факт, что подобная задача решается достаточно элементарно и без всяких проблем в рамках электромагнитной теории Максвелла-Лоренца, исходя из волновой, электромагнитной природы света.
Некоторые полагают, что на полупрозрачном зеркале делятся не сами гипотетические фотоны, а лишь вероятности их прохождения.
Если бы на зеркале разделилась только вероятность прохождения гипотетического фотона, то в эксперименте была бы утрачена информация о втором пути прохождения света, и соответствующей интерференции на экране при совмещении обоих пучков света не получилось бы. Ведь, хорошо известно, что математические вероятности с приборами никогда не взаимодействуют и не могут поставлять нам информацию об устройстве приборов.
Именно, Дирак был крайне удивлен тем, что интерференция света с учетом обоих пройденных светом путей происходила всегда, хотя в его абстрактном воображении гипотетические фотоны летели поодиночке, на очень большом расстоянии друг от друга. А это полностью исключало возможность интерференции между разными гипотетическими фотонами.
Поэтому именно по абстрактным представлениям Дирака каждый гипотетический фотон должен был пройти все предлагаемые свету возможные пути.
К примеру, экспериментатор всегда вполне четко представляет, где именно проходят пучки света со всей своей энергией и тепловым воздействием на предметы безо всякой мистики.
1. Шаляпин А.Л., Стукалов В.И. Введение в классическую электродинамику и атомную физику. Второе издание, переработанное и дополненное. Екатеринбург, Изд-во Учебно-метод. Центр УПИ, 2006, 490 с.
За дополнительной информацией можно обратиться на сайты:
внешняя ссылка удалена внешняя ссылка удалена http://s1836.land.ru
внешняя ссылка удалена внешняя ссылка удалена http://shal-14.narod.ru
(Сообщение отредактировал pro 26 дек. 2008 8:42)
|
Всего сообщений: 51 | Присоединился: сентябрь 2008 | Отправлено: 26 дек. 2008 6:41 | IP
|
|
|
Форум
Наиболее типичные ошибки физики
